Эффе́кт Па́шена – Ба́ка, расщепление уровней энергии, а следовательно, и спектральных линий атомов, молекул и кристаллов в сильных магнитных полях; частный случай эффекта Зеемана. Обнаружен Ф. Пашеном и Э. Баком в 1912 г. Наблюдается в магнитных полях напряжённостью $H$ около 10⁷ А/м. При этом величина взаимодействия энергетического уровня c магнитным полем превосходит величину спин-орбитального взаимодействия, связь между векторами орбитального и спинового моментов разрушается, и векторы прецессируют вдоль направления магнитного поля независимо друг от друга. В результате спектральная линия расщепляется, образуя нормальный зеемановский триплет, каждая из $π$- и $σ$-компонент которого имеет сложную мультиплетную структуру с малыми расщеплениями того же порядка, что и тонкая структура мультиплетов в отсутствие магнитного поля. Величина $ΔE$ расщепления энергетического уровня в эффекте Пашена – Бака определяется формулой: $ΔE=μ_БH(M_L+2M_S)+AM_LM_S,$ где $μ_Б$ – магнетон Бора, $M_L$ и $M_S$ – проекции орбитального момента атома и его спина на направление магнитного поля, $A$ – константа сверхтонкого расщепления, $H$ – напряжённость магнитного поля. На практике обычно работают с полями напряжённостью порядка 2·10⁶ А/м; в этом случае $ΔE$ составляет около 5·10^–4 эВ.

Излучательные дипольные переходы между компонентами расщеплённых уровней энергии определяются правилами отбора для спинового $m_s$ и орбитального $m_l$ магнитных квантовых чисел: $Δm_s=0$ и $Δm_l=0, ±1.$

Эффект Пашена – Бака служит хорошим механизмом оценки величины магнитного поля в плазме. Например, спектральные дублеты FeII с длиной волны $λ=614,9$ нм и LiI с $λ=670,8$ нм используются в астрофизике для диагностики магнитных полей звёзд.